|
Реферат: Измерение неэлектрических величин (Физика)
Министерство образования республики Беларусь
Брестский государственный технический университет
Кафедра физики
Реферат на тему:
«Измерение неэлектрических величин»
Выполнил:
Студент гр. Э-25
Тимошук Глеб
Проверил:
Маркевич К.М.
Брест 2003
План
Введение
1. Измерение длины
2. Измерение углов
3. Измерение массы
4. Измерение температуры
Заключение
Список литературы
Введение.
С измерением неэлектрических величин нам приходится сталкиваться
гораздо чаще, нежели с электрическими. Согласитесь, далеко не каждый из нас
каждый день измеряет силу тока в каком-нибудь навороченном приборе с
помощью осциллографа или просиживает часами с мультиметром над
свежеспаянной печатной платой. Зато буквально каждый второй постоянно
прибегает к помощи линейки, для измерения длины чего-либо, смотрит на
термометр, решая идти ему сегодня на занятия или –30 (С как-то слишком
прохладно. Я уже и не говорю про измерения других величин: углов, скорости,
освещенности…
Неэлектрических величин гораздо больше, чем электрических. А уж
приборов для их измерения – больше в квадрате. И теперь передо мною стоит
задача: попытаться рассмотреть наиболее распространенные методы и средства
измерения неэлектрических величин.
1. Измерение длины.
Честно говоря, я теряюсь в догадках, ища определение слова «длина».
Длина – она и в Барбадосе длина, поэтому я не буду заострять внимание на
определении.
Основная мера длины - метр. Впервые эта величина появилась после
Великой Французской революции. Французские ученые приняли за метр длину,
равную одной сорокамиллионной части меридиана Земли, проходящей через
Париж. Несколько лет географы и физики скрупулезно занимались измерением
этой части меридиана и в конце концов появился архивный метр – линейка,
изготовленная из сплава платины и иридия.
Однако вскоре оказалось, что архивный метр на самом деле короче
сорокамиллионной доли меридиана. Кроме того, копии метра изменились со
временем из-за перекристаллизации сплава.
Тогда на помощь пришел другой способ. Ученые открыли, что длина волн
света, излучаемого атомами некоторых элементов, гораздо постояннее, чем
длина металлического эталона метра. С помощью специальных приборов можно
измерить длину эталона, сравнивая его с длиной световой волны. Особенно
пригодным для этой цели оказалась длина волны оранжевой линии спектра,
испускаемая инертным газом криптоном-86 при пропускании через него
электрического тока. Она наиболее постоянна и легко измерима. Длина этой
волны принята за естественный эталон длины – метра. Метр теперь
определяется так: метр есть длина, равная 1 650 763, 73 длины волны
оранжевого излучения криптона-86.
Ну ладно, что такое метр мы разобрались. Но ведь теперь НАМ надо
измерять этот метр. Причем МЫ – простые смертные, у которых нет
интерференционных компараторов, чтобы проводить измерения с помощью
световых волн. Посмотрим, какие же приборы у нас есть в наличии.
Самый простой прибор, который мы используем для измерения длины –
банальная линейка, которую можно купить в любом газетном киоске или
магазине канцтоваров. Линейка представляет собой деревянную, металлическую
или пластиковую полоску, на которой нанесены деления (обычно миллиметры).
Метод измерения линейкой прост, как самогонный аппарат – прикладываем
линейку к объекту (вернее не к объекту, а к поверхности), который надо
измерить и отсчитываем число делений от одного конца измеряемой длины до
другого. Если делений не хватает – бежим в магазин за линейкой большей
длины, если же хватило, тогда, удовлетворившись результатом, делаем
следующее дело.
Линейки обычно не бывают длиннее одного метра. Слишком уж громоздкими
они получаются. Но ведь иногда приходится мерить длины и побольше, скажем
длину земельного участка, оставшегося в наследство от дедушки. Тогда на
помощь приходят рулетки. Рулетка – та же линейка, но выполненная в виде
гибкой ленты из тонкого металла или ткани. Они обычно сматываются в один
моток и для удобства помещаются в специальный корпус. Кроме большей длины,
у рулеток есть еще одно достоинство, обусловленное гибкостью. Вы пробовали
померить линейкой, скажем длину окружности цилиндра? Хотите попробовать?
Ну, желаю удачи! А ведь рулеткой это делается очень просто – обматываем
цилиндр вокруг рулеткой и снова наслаждаемся результатом.
Линейка, конечно хорошо. Но вдруг откуда-то падает задача другого плана
– измерить объект маленькой длины, но измерить точно, до 0, 05 мм.
Выбрасываем линейку с рулеткой в мусорку и бежим в магазин за следующим
инструментом – штангенциркулем.
Штангенциркуль представляет собой линейку с миллиметровыми делениями
(основная шкала) и перемещающуюся по ней подвижную рамку. На левом конце
основной шкалы имеются выступы, которые называются неподвижной губкой, а
выступы у рамки называются подвижной губкой. Между губками зажимают
измеряемый предмет. Сначала по штрихам основной шкалы отсчитывают целое
число миллиметров (обозначим l1). Затем по штрихам рамки (нониусу)
определяют длину более точно, для чего считаем какой по счету штрих нониуса
совпал со штрихом на основной шкале и добавляем к l1 номер штриха,
умноженный на число, указанное на штангенциркуле. Штангенциркуль позволяет
измерять длину с точностью до 0,01 мм.
В заключение рассказа об измерении длин, хочу вернуться немного назад и
рассказать, как измеряется длина с помощью световой волны. Для подобных
измерений применяется прибор, который называется интерференционным
компаратором.
Интерференционный компаратор представляет собой следующее: на
массивной оптической скамье устанавливают два зеркала, одно из которых
может перемещаться при помощи винта. Плоскость перемещаемого зеркала точно
совмещают с плоскостью неподвижного. На оба зеркала направляют по узкому
лучу света от криптоновой лампы, отраженные от зеркал лучи сводят в одну
точку и наблюдают за ее освещенностью. Когда плоскости обоих зеркал
совмещены точно, разность хода между отраженными лучами равна нулю, а в
точке мы увидим светлое пятно. Стоит сдвинуть верхнее зеркало (подвижное)
вправо на четверть световой волны, как отраженный от него луч придет в
точку с разностью хода на одну полуволну, и в точке не будет видно света –
он погасится в следствии интерференции. Если верхнее зеркало сдвинуть
вправо еще на одну четверть волны – луч придет в точку с разностью хода в
две полуволны и свет в этой точке усилится. Расстояние между поверхностями
зеркал будет равно половине длины световой волны. Наблюдатель постепенно
сдвигает верхнее зеркало и подсчитывает число усилений и ослаблений
освещенности пятна. Когда он насчитает 3 301 527, 46 таких изменений,
расстояние между зеркалами можно считать равным 1 метр. На самом деле
наблюдатель скорее состарится, пока посчитает 3 млн. изменений, поэтому
применяют приборы, которые регистрируют каждое изменение и выдают его на
соответствующих индикаторах.
2. Измерение углов.
Теперь поговорим о не менее важной величине, которая называется угол. С
измерением углов работники технических специальностей встречаются ничуть не
реже, чем с измерением длины.
Во многих случаях требуется, чтобы, скажем, поверхность была абсолютно
ровной, относительно поверхности земли. Для этого применяют уровень –
металлический брусок с запаянной прозрачной ампулой со спиртом, внутри
которой находится пузырек воздуха. Когда уровень расположен параллельно
земле, пузырек находится посередине ампулы. На ампуле обычно нанесены
деления, поэтому по расположению в ней пузырька можно посчитать угол. Еще
более примитивным, но эффективным приспособлением является отвес,
представляющий собой гирьку, подвешенную на шнурке. Шнурок под действием
силы тяжести будет всегда направлен вертикально и на основе этого можно
сделать вывод, скажем о прямизне построенной стены (не наклонена ли она на
угол 40().
Для измерения и построения углов на чертежах применяется транспортир –
линейка в виде круга или полукруга, с нанесенными значениями углов (обычно
в градусах).
Исключительно точными приборами для измерения углов являются
автоколлиматоры. Наиболее чувствительные из них способны фиксировать подъем
или опускание конца площадки длиной 1 м всего на 1 мкм (0,001 мм).
Автоколлиматор основан на принципе отражения лучей от зеркала. Внутри него
помимо системы линз и призм имеется шкала с нанесенным перекрестием и
маленькая лампочка. На детали, угол поворота которой надлежит измерить,
закрепляется зеркало, а автоколлиматор устанавливается неподвижно рядом с
этой деталью. Когда лампочка загорается, из прибора выходят лучи света,
«несущие» изображение перекрестия. Лучи, попав на зеркало, отражаются от
него и возвращаются обратно в прибор. Если плоскость зеркала стоит
перпендикулярно оси автоколлиматора, то отраженное изображение перекрестия
точно совпадает с самим перекрестием на шкале и в окуляре виден только один
крест. Если зеркало повернуть, то лучи отразятся под другим углом и в
окуляре будут видны два перекрестия: действительное и отраженное.
Расстояние между ними зависит от угла поворота зеркала. Поэтому
встроенный в прибор микрометр, служащий для измерения расстояния между
перекрестиями, имеет деления в угловых секундах.
Уровни и автоколлиматоры способны измерять только небольшие углы. Углы
в широких пределах могут быть определены с помощью угломера. Он состоит из
двух планок, соединенных осью наподобие циркуля. На одной из планок имеется
угловая шкала, а на второй — нониус. Деталь охватывается планками, а угол
между ними находится по шкале.
Для измерения углов между отверстиями, зубьями и т. п. часто
применяется делительный стол. Это вращающийся в корпусе круглый стол, угол
поворота которого отсчитывается по круговой шкале. Применяемые в столах
отсчетные системы бывают оптическими, индуктивными, механическими или
электронными. Точность угловых измерений на лучших поворотных столах очень
высока, и погрешность не превышает 2-3” (угловых секунд).
3. Измерение массы.
За единицу массы принят килограмм. Появился он одновременно с метром во
Франции. Ученые тогда подумали и решили, что неплохо было бы вместе с
эталоном длины создать и эталон массы, чтобы первому не было скучно :-)
Определялся тогда килограмм, как масса одного литра воды при температуре 4
(С. Правда, это определение также оказалось неточным, однако, в отличии от
эталона длины, эталон массы, сделанный в виде цилиндра из платино-
иридиевого сплава, не изменял свою массу со временем и сравнить эталон с
копиями можно с большой точностью – до нескольких миллиардных долей. Это и
положило определение килограмма – килограмм, это масса международного
прототипа килограмма.
Измеряют массу с помощью весов. Наиболее простые – рычажные – весы
представляют из себя две чаши, подвешенных на стержне или пластинке на
одинаковом расстоянии от центра, который в свою очередь находится на
устойчивой опоре. Для измерения массы, измеряемый предмет кладут на одну
чашу весов, а на вторую кладут некоторое число гирь. Как только обе чаши
весов будут находиться на одинаковом уровне, считаем общую массу гирь и
делаем выводы о массе предмета. Рычажные весы позволяют измерять с
точностью до 0,01 г.
Еще один тип весов – пружинные – который можно увидеть в магазинах,
представляет собой пластину, подпираемую пружиной. Как только на пластину
помещается предмет, пластина опускается и вместе с ней опускается стрелка
на шкале. По этому же принципу сделаны ручные пружинные весы, которые
представляют собой достаточно жесткую пружину, которая помещается в корпус
со шкалой. К пружине прикрепляется стрелка. Пока к пружине не приложено
усилие, т.е. не подвешен измеряемый груз, она находится в сжатом состоянии.
И вот, мы решили купить у бабульки на базаре мешок картошки, достаем из
кармана наши весы и подвешиваем мешок к пружине. Под действием силы тяжести
пружина растягивается, соответственно перемещается по шкале стрелка. На
основании положения стрелки можно узнать массу взвешиваемого мешка
(убедиться, что бабка нас не обвесила).
Пружинные могут оснащаться дополнительно системой вращающихся
шестеренок, что позволяет измерять предметы еще точнее, а последние модели
бытовых весов вообще делают электронными, что позволяет узнать массу
предмета еще более точно.
4. Измерение температуры.
Задумывались ли вы, что такое температура? Нет? Говоря простым языком,
температура показывает степень нагретости тела. Если же сказать по-
научному, то с точки зрения термодинамики, температура характеризует
энергию молекул данного тела. Чем больше энергия молекул, тем быстрее он
движутся, а значит тем больше нагрето тело. В повседневной жизни
температуру приходится измерять довольно часто: думаешь одевать куртку или
нет – смотришь на термометр за окном; чадо жалуется, что голова болит –
сразу лезешь в аптечку за термометром; не хочешь, чтобы рыбки в аквариуме
превратились в наваристую уху – поглядываешь на термометр, когда
подогреваешь воду.
В Международной Системе единиц температура измеряется в Кельвинах. За 0
К принято такое состояние вещества, когда полностью останавливается
движение молекул вещества. Однако для использования в повседневной жизни
шкала по Кельвину неудобна, поэтому используют шкалу Цельсия. Один градус
Цельсия равен одному градусу Кельвина. За ноль в шкале Цельсия принята
температура тающего льда, за 100 – температура кипящей воды при давлении в
1 атм.
В США и некоторых других странах используется шкала Фаренгейта,
появившаяся в 1715 г. За ноль градусов Фаренгейт принял температуру смеси
льда с хлористым аммонием, полагая, что это наинизшая температура на земле.
За вторую точку шкалы Фаренгейт принял температуру тела здорового человека,
приписав ей значение 96 (F. Чтобы перевести градусы Фаренгейта в градусы
Цельсия используют формулу:
Tc=5/9(TF-32)
Самый простой термометр – жидкостный. Принцип его действия основан на
расширении жидкости при повышении температуры. Жидкостный термометр устроен
следующим образом – тонкая запаянная трубка с маленьким резервуарчиком
внизу заполняется спиртом или ртутью и прикрепляется к шкале. В зависимости
от температуры, жидкость расширяется или сжимается и, соответственно,
поднимается или опускается в трубке. На основании этих изменений мы можем
судить о температуре среды, в которой находится термометр.
В настоящее время для измерения температуры получили широкое применение
термопары /термоэлектрические преобразователи/.
Термоэлектрический метод измерения температуры основан на использовании
зависимости термоэлектродвижущей силы от температуры.
Термопара представляет собой 2 разнородных проводника, составляющих
общую электрическую цепь /рис. 1/. Если температуры мест соединений (спаёв)
проводников t[pic] и t[pic] неодинаковы, то возникает термо-Э.Д.С. и по
цепи протекает ток. Величина термо-Э.Д.С. тем больше чем больше разность
температур.
[pic]
рис. 1. Схема измерения показаний термопары с помощью милливольтметра
[pic]
рис. 2. Схема измерения разности температур газа при
помощи дифференциальной термопары.
В качестве материалов для термопар используется проволока диаметром от
0,1 до 0,2 мм. Наиболее распространены следующие пары металлических
проволок:
1. Платина и платинородий / 90% Pt и 10% Pr /. Эта термопара является
эталонным прибором.
2. Хромель /90% Ni и 10% Cr / и алюмель /95% Ni и 5% Al/. На каждые 100
[pic]С термоЭ.Д.С. этой термопары составляет около 4 мВ.
3. Хромель и копель /56% Cn и 44% Ni/. На каждые 100 [pic]С термоЭ.Д.С этой
термопары приходится около 7 мВ.
4. Медь и константан /60% Cn и 40% Ni/. На каждые 100 [pic]С термоЭ.Д.С
этой термопары приходится около 4,3 мВ.
При измерении температуры один спай цепи термопары, так называемый
холодный спай, находится при 0 [pic]С (в тающем льде в сосуде Дюара), а
другой – горячий в среде, температуру которой надо измерить.
Так как термоЭ.Д.С. термопары зависит от температуры обоих спаев
(горячего и холодного), то термопары часто применяются для измерения
разности температур в двух точках – так называемая дифференциальная
термопара (рис. 2). В этом случае в схеме отсутствует холодный спай и
термоЭ.Д.С. с некоторой известной Э.Д.С. вспомогательного источника тока.
5. Измерение интенсивности ионизирующего излучения.
Счетчики Гейгера-Мюллера - самые распространенные детекторы (датчики)
ионизирующего излучения. До сих пор им, изобретенным в самом начале нашего
века для нужд зарождающейся ядерной физики, нет, как это ни странно,
скольконибудь полноценной замены.
В своей основе счетчик Гейгера очень прост. В хорошо вакуумированный
герметичный баллон с двумя электродами введена газовая смесь, состоящая в
основном из легко ионизируемых неона и аргона. Баллон может быть
стеклянным, металлическим и др. Обычно счетчики воспринимают излучение всей
своей поверхностью, но существуют и такие, у которых для этого в баллоне
предусмотрено специальное «окно». К электродам прикладывают высокое
напряжение U^ (рис. П4.1), которое само по себе не вызывает каких-либо
разрядных явлений. В этом состоянии счетчик будет пребывать до тех пор,
пока в его газовой среде не возникнет центр ионизации - след из ионов и
электронов, порождаемый пришедшей извне ионизирующей частицей. Первичные
электроны, ускоряясь в электрическом поле, ионизируют «по дороге» другие
молекулы газовой среды, порождая все новые и новые электроны и ионы.
Развиваясь лавинообразно, этот процесс завершается образованием в
межэлектродном пространстве электронноионного облака, резко увеличивающего
его проводимость. В газовой среде счетчика возникает разряд, видимый (если
баллон прозрачный) даже простым глазом.
[pic]
Рис. П4.1. Включение счетчика Гейгера
Обратный процесс - возвращение газовой среды в ее исходное состояние в так
называемых галогеновых счетчиках - происходит само собой. В действие
вступают галогены (обычно хлор или бром), в небольшом количестве
содержащиеся в газовой среде, которые способствуют интенсивной рекомбинации
зарядов. Но этот процесс идет значительно медленнее. Отрезок времени,
необходимый для восстановления радиационной чувствительности счетчика
Гейгера и фактически определяющий его быстродействие - «мертвое» время -
является важной его паспортной характеристикой.
Такие счетчики называют галогеновыми самогасящимися. Отличаясь самым низким
напряжением питания, превосходными параметрами выходного сигнала и
достаточно высоким быстродействием, они оказались особенно удобными для
применения в качестве датчиков ионизирующего излучения в бытовых приборах
радиационного контроля.
Счетчики Гейгера способны реагировать на самые разные виды ионизирующего
излучения - a, b, g, ультрафиолетовое, рентгеновское, нейтронное. Но
реальная спектральная чувствительность счетчика в значительной мере зависит
от его конструкции. Так, входное окно счетчика, чувствительного к a- и
мягкому b-излучению, должно быть очень тонким; для этого обычно используют
слюду толщиной 3...10 мкм. Баллон счетчика, реагирующего на жесткое b- и g-
излучение, имеет обычно форму цилиндра с толщиной стенки
[pic]
Рис. П4.2. Зависимость скорости счета or напряжения питания в счетчике
Гейгера
0,05....0,06 мм (он служит и като- дом счетчика). Окно рентгеновского
счетчика изготавливают из бериллия, а ультрафиолетового - из кварцевого
стекла.
В счетчик нейтронов вводят бор, при взаимодействии с которым поток
нейтронов преобразуется в легко регистрируемые a- частицы. Фотонное
излучение - ультрафиолетовое, рентгеновское, g-излучение - счетчики Гейгера
воспринимают опосредованно - через фотоэффект, комптон-эффект, эффект
рождения пар; в каждом случае происходит преобразование взаимодействующего
с веществом катода излучения в поток электронов.
Каждая фиксируемая счетчиком частица вызывает появление в его выходной цепи
короткого импульса. Число импульсов, возникающих в единицу времени, -
скорость счета счетчика Гейгера - зависит от уровня ионизирующей радиации и
напряжения на его электродах. Типичный график зависимости скорости счета от
напряжения питания Uпит показан на рис. П4.2. Здесь Uнс - напряжение начала
счета; Uнг и Uвг - нижняя и верхняя граница рабочего участка, так
называемого плато, на котором скорость счета почти не зависит от напряжения
питания счетчика. Рабочее напряжение Uр обычно выбирают в середине этого
участка. Ему соответствует Nр - скорость счета в этом режиме.
Зависимость скорости счета от уровня радиационного облучения счетчика -
важнейшая его характеристика. График этой зависимости имеет почти линейный
характер и поэтому нередко радиационную чувствительность счетчика выражают
через имп/мкР (импульсов на микрорентген; эта размерность следует из
отношения скорости счета - имп/с - к уровню радиации - мкР/с).
В тех случаях, когда она не указана (нередких, к сожалению), судить о
радиационной чувствительности счетчика приходится по другому его тоже очень
важному параметру - собственному фону. Так называют скорость счета,
причиной которой являются две составляющие: внешняя - естественный
радиационный фон, и внутренняя - излучение радионуклидов, оказавшихся в
самой конструкции счетчика, а также спонтанная электронная эмиссия его
катода. («фон» в дозиметрии имеет почти тот же смысл, что и «шум» в
радиоэлектронике; в обоих случаях речь идет о принципиально неустранимых
воздействиях на аппаратуру.)
Еще одной важной характеристикой счетчика Гейгера является зависимость его
радиационной чувствительности от энергии («жесткости») ионизирующих частиц.
На профессиональном жаргоне график этой зависимости называют «ходом с
жесткостью». В какой мере эта зависимость важна, показывает график на рис.
П4.3. «Ход с жесткостью» будет влиять, очевидно, на точность проводимых
измерений.
Не обсуждая вопрос о том, нужна ли высокая точность измерений бытовому
радиометру, заметим, что подобные приборы промышленного изготовления
отличаются от любительских только лишь коррекцией счетчика по жесткости.
Для этого на счетчик надевают «рубашку» - пассивный фильтр, имеющий
приблизительно обратную по отношению к счетчику жесткостную характеристику.
[pic]
Рис. П4.3. Зависимость скорости счета от энергии гамма-квантов ("ход с
жесткостью") в счетчике Гейгера
То, что счетчик Гейгера является лавинным прибором, имеет и свои минусы -
по реакции такого прибора нельзя судить о перво- причине его возбуждения.
Выходные импульсы, генерируемые счетчиком Гейгера под действием a-частиц,
электронов, g-квантов.
Заключение.
Все вышеперечисленное – мизерная часть того, что можно измерять. Без
внимания остались такие величины, как скорость, давление, освещенность,
интенсивность радиоактивного излучения и многие другие. Все они так или
иначе находят широкое применение как в отдельных областях науки, так и в
широком кругу людей. К сожалению в пожалуй состаритесь, пока прочитаете про
ВСЕ приборы, которыми можно что либо измерять. Но, целью данного реферата
было дать краткое описание приборов для измерения неэлектрических величин,
поэтому то, что было нужно, я изложил.
Список литературы:
1. Детская Энциклопедия, т. 3, «Вещество и энергия», изд. «Педагогика»,
М. 1973 г.
2. Детская Энциклопедия, т. 5, «Техника и производство», изд.
«Педагогика», М. 1974 г.
-----------------------
МВ
газ
2
1
МВ
нагреватель
Реферат на тему: Измерение постоянных токов
R?gas Tehnisk? Universit?te
DMZC
Vladimirs Bernatovi?s
Kursa darbs
(Elektriskie m?r?jumi)
L?dzstr?vas m?r??ana ar ?unta pal?dz?bu
2002
Saturs.
1. Ievads
3
2. Teoretisk? da?a
4
3. Apr??inu da?a
13
4. Secin?jums
16
5. Literat?ra
17
6. Pielik?ms
18
Ievads.
Dota uzdevuva man j?izm?ra l?dzstr?vu ar ?unta palidz?bu. ?unts pla?i
izmantas, lai papla?in?t m?r?mo str?vas interv?lu. V?l man j?izdara
statistisko apstr?di un un apr??in?t k?udas.
Измерение постоянных токов
Общие замечания. Измерение постоянных токов в подавляющем большинстве
случаев производится посредством магнитоэлектрических амперметров и
вольтметров. Для этой цели применяют также электромагнитные,
электродинамические, ферро-динамические и электростатические приборы, а
также потенциометры постоянного тока и цифровые приборы.
Магнитоэлектрические амперметры. Измерительные механизмы
магнитоэлектрических амперметров и вольтметров принципиально не
различаются. В зависимости от назначения прибора (для измерения-тока или
напряжения) меняется его измерительная цепь. В амперметрах измерительный
механизм включается в цепь непосредственно или при помощи шунта. В
вольтметрах последовательно с измерительным механизмом включается
добавочный резистор, и прибор подключается к тем точкам схемы, между
которыми необходимо измерить напряжение.
Амперметр без шунта применяется в том случае, если весь измеряемый ток
можно пропустить через токоподводящие пружинки (или растяжки) и обмотку
рамки измерительного механизма. Обычно значение этого тока не превышает
20—30 мА, т. е. такая схема возможна только для микро- и миллиамперметров.
Характер измерительной цепи в значительной степени определяется также
допустимой температурной погрешностью и пределом измерения прибора.
Изменение температуры прибора сказывается на его работе следующим образом.
1. При повышении температуры удельный противодействующий момент пружинок
(или растяжек) уменьшается примерно на 0,2— 0,4% на каждые 10 К повышения
температуры. Магнитный поток постоянного магнита падает приблизительно на
0,2% на каждые 10 К повышения температуры.
Так как ослабление пружинок и уменьшение магнитного потока вызывают
одинаковые изменения противодействующего и вращающего моментов по значению,
но с разными знаками, то эти два явления практически взаимно компенсируют
друг друга. .. и
2. Изменяется- электрическое сопротивление обмотки рамки и пружинок. Это
является основным источником температурной погрешности магнитоэлектрических
приборов.
В большинстве случаев температурная погрешность вольтметров является
незначительной. Это объясняется тем, что температурный коэффициент
сопротивления (ТКС) цепи вольтметра определяется не только ТКС «медной»
части обмотки измерительного механизма, но и добавочного резистора,
выполняемого из материала с очень малым ТКС.
Наиболее неблагоприятным в отношении влияния температуры является
амперметр с шунтом. При повышении температуры и неизменных значениях
измеряемого тока и сопротивления шунта .Rш (шунт, как указывалось выше,
выполняется из манганина) ток /, протекающий через измерительный механизм,
уменьшается и появляется отрицательная погрешность.
Для компенсации температурной погрешности часто применяются специальные
схемы. Наиболее широко используемые схемы для температурной компенсации
представлены на рис. 3.23 и 3.24. Простейшим способом уменьшения
температурной погрешности является включение последовательно с обмоткой
рамки добавочного резистора Ra из манганина (рис. 3.23). Недостаток этой
схемы заключается в том, что на рамку попадает только часть напряжения,
снимаемого с шунта. Для прибора класса точности 0,2 напряжение, попадаемое
на рамку, составляет всего 5%. Обычно этот способ применяется только для
приборов класса точности не выше 1,0.
[pic]
Рис. 3.23. Схемы для температурной
компенсации амперметров с
добавочным резистором Рис. 3.24.
Последовательно-параллельная
схема для температурной
компенсации
[pic]
Последовательно-параллельная схема (рис. 3.24) широко используется в
прибсрах высоких классов точности (0,5; 0,2; 0,1). В такой схеме
последовательно с уедной рамкой включается резистор из манганина R3. Эта
цепь шунтируется резистором R1 из материала с большим температурным
коэффициентом (меди или никеля) и через последовательно включенный
манганиновый резистор R2 подключается к шунту Rm. При повышении температуры
возрастают сопротивления рамки и R1. Однако, поскольку последовательно с
рамкой включен резистор R3, имеющий практически нулевой температурный
коэффициент, то по сравнению с цепью рамки увеличение сопротивления в цепи
R1 будет больше. Поэтому изменится распределение токов /2 и It таким
образом, что в обмотку рамки будет ответвляться несколько большая часть
общего тока, чем раньше. Так как сопротивление между точками a и с
увеличивается, а ток !х не изменяется, напряжение Uac между этими точками
несколько увеличится. Выбором сопротивлений можно добиться того, чтобы при
изменении температуры ток в обмотке рамки менялся в пределах, определяемых
допускаемым значением температурной погрешности.
При создании приборов для измерения очень малых напряжений (например, э.
Д. с. термопар) желательно, чтобы всё напряжение подводилось
непосредственно к цепи измерительного механизма. В этом случае
температурная компенсация осуществляется не с помощью схем, а посредством
термомагнитного шунта. Такой шунт выполняется из специальных магнитных
материалов (сплавов меди с никелем или железа с никелем), у которых
магнитная проницаемость существенно уменьшается при возрастании
температуры. Конструктивно термомагнитный шунт представляет собой
пластинки, которыми замыкаются полюсные наконечники постоянного магнита.
При повышении температуры магнитное сопрот тивление шунта возрастает, что
приводит к увеличению индукции в воздушном зазоре и к малой зависимости
показаний от температуры.
Магнитоэлектрические амперметры и вольтметры выпускают переносными и
щитовыми. Переносные приборы в большинстве случаев делают высокоточными
(классов 0,1—0,5), многопредельными (до нескольких десятков пределов) и
часто комбинированными (например, вольтамперметрами). В качестве
многопредельного комбинированного прибора можно указать, например,
милливольт-.миллиамперметр типа М1109 класса точности 0,2. Прибор имеет 15
пределов измерений: 8 — по напряжению (от 15 мВ до 3 В) и 7 — по току (от
0,15 до 60 мА). Щитовые приборы выпускают обычно однопредельными, чаще
всего классов точности 1,0 и 1,5.
Магнитоэлектрические гальванометры. Гальванометром называется
электроизмерительный прибор с неградуированной шкалой, имеющий высокую
чувствительность к току или напряжению.
Рис. 3.25. Схематическое
устройство гальванометра
на подвесе
Гальванометры широко используются в качестве нуль-индикаторов, а также
для измерения малых токов, напряжений и количеств электричества, если
известна постоянная гальванометра.
Кроме магнитоэлектрических существуют и некоторые другие виды
гальванометров, например электростатические, называемые электрометрами.
Однако их применение весьма ограничено.
Основное требование, предъявляемое к гальванометрам, — высокая
чувствительность, которая достигается, главным образом, путем уменьшения
противодействующего момента и использования светового указателя с большой
длиной луча.
По конструктивному оформлению различают: а) гальванометры переносные
(со встроенной шкалой), в которых используются как стрелочные, так
и световые указатели; б) гальванометры зеркальные, с отдельной шкалой,
требующие стационарной установки по уровню.
В переносных гальванометрах подвижная часть устанавливается на
растяжках, а в зеркальных — на подвесе (рис. 3.25). В последнем случае
токоподвод к обмотке рамки 1 осуществляется посредством подвеса 2 и
безмоментной нити 4. Для измерения угла поворота рамки служит зеркальце 3,
на которое фокусируется луч света от специального осветителя.
Постоянная зеркального гальванометра данной конструкции зависит от
расстояния между зеркальцем и шкалой. Ее условились выражать для
расстояния, равного 1 м, например: С1 = 1,2*10-6 А*м/мм. Для
переносных гальванометров в паспорте указывают цену деления шкалы,
например: 1 деление = 0,5*10-6 А.
Наиболее чувствительные современные зеркальные гальванометры имеют
постоянную до 10-11 А*м/мм; у переносных гальванометров постоянная
составляет примерно 10-8 — 10-9 А/дел.
Стандарт на гальванометры (ГОСТ 7324 — 68) допускает отклонение
постоянной (или цены деления) от указанной в паспорте на ±10%.
Важной характеристикой гальванометра является постоянство, нулевого
положения указателя, под которым понимают невозвращение указателя к нулевой
отметке при плавном его движении от крайней отметки шкалы. По этому
параметру гальванометры делят на разряды постоянства. Условное обозначение
разряда постоянства нулевого положения указателя гальванометра, состоящее
из цифрового обозначения разряда постоянства, заключенного в ромб, наносят
на шкалу гальванометра при маркировке.
Многие гальванометры снабжают магнитным шунтом. Регулируя положение шунта
посредством выведенной наружу ручки, можно менять значение магнитной
индукции в рабочем зазоре. При этом изменяется постоянная, а также ряд
других параметров гальванометра. По требованию стандарта, магнитный шунт
должен изменять постоянную по току не менее чем в 3 раза. В паспорте
гальванометра и в его маркировке указывают значения постоянной при двух
крайних положениях шунта — полностью введенном и полностью выведенном.
Гальванометр должен иметь корректор, перемещающий при круговом вращении
указатель в ту или другую сторону от нулевой отметки. Гальванометры с
подвижной частью на подвесе должны быть снабжены арретиром (приспособлением
для механической фиксации подвижной части), который включают, например, при
переноске прибора.
Гальванометры ввиду высокой чувствительности необходимо защищать от
помех. Так, от механических сотрясений гальванометры защищают, устанавливая
их на капитальные стены или специальные фундаменты; от токов утечек —
электростатическим экранированием и т. п.
Характер движения подвижной части гальванометра при изменении измеряемой
величины зависит от его успокоения, которое определяется сопротивлением
внешней цепи. Для удобства работы с гальванометром это сопротивление
подбирают близким к так называемому внешнему критическому сопротивлению Rк,
указанному в паспорте гальванометра. Если гальванометр замкнут на внешнее
критическое сопротивление, то указатель плавно и за минимальное время
подходит к положению равновесия, не переходит его и не совершает около него
колебаний (см. § 3.10).
Баллистический гальванометр позволяет измерять малые количества
электричества (импульс тока), протекающие в течение коротких промежутков
времени — долей секунды. Таким образом, баллистический гальванометр
предназначен для импульсных измерений. Теория баллистического гальванометра
(см. § 3.10) показывает, что если принять допущение о том, что подвижная
часть начинает свое движение после окончания импульса тока в обмотке
подвижной рамки, то количество электричества Q, протекшее в цепи,
пропорционально первому максимальному отклонению указателя alm, т. е.
Q = C6a1m, (3.36)
где Сб — баллистическая постоянная гальванометра, выражаемая в кулонах на
деление.
Следует отметить, что Сб не остается неизменной для данного
гальванометра, а зависит от сопротивления внешней цепи, что требует обычно
ее определения в процессе измерений опытным путем.
Указанное выше допущение выполняется тем точнее, чем больше момент
инерции подвижной части гальванометра и, следовательно, больше период
свободных колебаний Т0. Для баллистических гальванометров Т0 составляет
десятки секунд (для обычных гальвано-,метров — единицы секунд). Это
достигается увеличением момента {инерции подвижной части гальванометра с
помощью дополнитель-|ной детали в виде диска.
Магнитоэлектрические измерительные механизмы. В магнитоэлектрических
измерительных механизмах вращающий момент создается в результате
взаимодействия магнитного поля постоянного магнита и магнитного поля
'проводника с током, выполняемого обычно в виде катушки — рамки.
Обратимся к рассмотрению принципа действия магнитоэлектрических
измерительных механизмов.
На рис. 3.1 показана подвижная рамка измерительного механизма,
находящаяся в равномерном радиальном магнитном поле. При протекании по
обмотке рамки тока возникают силы F, стремящиеся повернуть рамку так, чтобы
ее плоскость стала перпендикулярной к направлению Ох — 02. При равенстве
вращающего и противодействующего моментов подвижная часть останавливается.
Для получения зависимости между углом отклонения и током в рамке
обратимся к уравнению (3.1), которое применительно к нашему случаю
представляется так:
[pic]
(3.5) где Ф — поток, сцепляющийся
с обмоткой рамки; I — ток в обмотке рамки.
Величина Ф может быть подсчитана как произведение индукции В в воздушном
зазоре, числа витков w обмотки рамки и суммы площадей двух боковых
поверхностей, описанных активными сторонами подвижной катушки при ее
повороте на угол а я от нейтрального положения (оси О1 — O2).
В соответствии с рис. 3.1 активными сторонами обмотки рамки будут
являться стороны, расположенные в плоскости, перпендикулярной рисунку.
Стороны рамки, находящиеся в плоскости рисунка, при своем движении скользят
вдоль силовых линий, не пересекая их, и поэтому не будут участвовать в
создании вращающего момента. Следовательно,
Ф = B2rlwa,
где r— радиус рамки относительно оси вращения; / — длина рамки; а —
угол отклонения рамки от нейтрального положения. Обозначив площадь катушки
через s, можем написать
Ф = Bswa.
Подставляя это выражение в формулу (3.5) и дифференцируя его, получим
[pic]
(3.6)
Так как противодействующий момент создается упругими элементами, то можно
воспользоваться формулой (3.2) и для режима установившегося отклонения
написать
[pic]
откуда
[pic] (3.7)
Как видно из выражения (3.7), при перемене направления тока в обмотке
рамки меняется на обратное и направление отклонения подвижной части.
Для получения отклонения указателя в нужную сторону необходимо при
включении прибора соблюдать указанную на приборе полярность.
Из выражения (3.7) и определения понятия чувствительности следует, что
для магнитоэлектрических измерительных механизмов и, следовательно, для
магнитоэлектрических приборов чувствительность
[pic]
(3.8)
Из уравнения (3.8) видно, что чувствительность магнитоэлектрического
прибора не зависит от угла отклонения и постоянна по всей шкале; отсюда
следует, что магнитоэлектрические приборы имеют равномерную шкалу. Это
позволяет выпускать их комбинированными и многопредельными.
Магнитоэлектрические приборы относятся к числу наиболее точных. Они
изготовляются вплоть до класса точности 0,1. Высокая точность этих приборов
объясняется рядом причин. Наличие равномерной шкалы уменьшает погрешности
градуировки и отсчета. Благодаря сильному собственному магнитному полю
влияние посторонних полей на показания приборов весьма незначительно.
Внешние электрические поля на работу приборов практически не влияют.
Температурные погрешности могут быть скомпенсированы с помощью специальных
схем.
Большим достоинством магнитоэлектрических приборов является высокая
чувствительность. В этом отношении магнитоэлектрические приборы не имеют
себе равных. Известны магнитоэлектрические микроамперметры с током полного
отклонения 0,1 мкА (например, типа М95, класса точности 1,0).
Благодаря этим достоинствам магнитоэлектрические приборы применяют с
различными преобразователями переменного тока в постоянный для измерений в
цепях переменного тока.
К недостаткам магнитоэлектрических приборов следует отнести несколько
более сложную и дорогую конструкцию, чем, например, конструкция
электромагнитных приборов, невысокую перегрузочную способность (при
перегрузке обычно перегорают токоподводя-щие пружинки или растяжки для
создания противодействующего момента) и, самое главное, отмеченную выше
возможность применения в качестве амперметров и вольтметров лишь для
измерений в цепях постоянного тока (при отсутствии преобразователей).
Магнитоэлектрические измерительные механизмы с механическим
противодействующим моментом используются главным образом в амперметрах,
вольтметрах и гальванометрах, а также в некоторых типах омметров.
Рассмотрим особенности устройства измерительных механизмов
магнитоэлектрических логометров.
Как было указано выше, в логометрах противодействующий момент создается
не механическим путем, а электрическим. Для этого в магнитоэлектрическом
логометре (рис. 3.2) подвижная часть выполняется в виде двух жестко
скрепленных между собой рамок 1 и 2, по обмоткам которых протекают токи I1
и I2. Пружинки для создания механического противодействующего момента не
ставятся, а ток к обмоткам подводится с помощью безмоментных токопр оводов,
выполняемых в виде тонких неупругих металлических ленточек.
Направления токов в обмотках выбираются так, чтобы моменты Мх и М2,
создаваемые рамками, действовали навстречу друг другу. Один из моментов
вращающий, а второй — противодействующий. Хотя бы один из моментов должен
зависеть от угла поворота. Значит, один (или несколько) из параметров,
определяющих значение момента, должен являться функцией угла а. Технически
наиболее просто сделать зависящей от угла поворота индукцию Л. Для этого
магнитное поле в зазоре должно быть неравномерным, что достигается
неравномерностью зазора (с этой целью сердечник на рис. 3.2 сделан
эллипсоидальным).
В общем виде выражения для моментов М1 и М2 могут быть записаны так:
[pic]
[pic]
где [pic][pic][pic] и [pic] — функции, выражающие закон изменения индукции
для рамок 1и 2 при перемещении их в зазоре. При установившемся равновесии
моменты М1 и М2 равны, т. е.
[pic]
откуда
Выражение для угла поворота можно представить так:
[pic] (3.9)
Из выражения (3.9) видно, что отклонение подвижной части логометра
зависит от отношения токов в его обмотках.
Измерительные механизмы магнитоэлектрических логометров применяют прежде
всего в омметрах.
Электромагнитные измерительные механизмы. Вращающий момент в
электромагнитных измерительных механизмах возникает в результате
взаимодействия магнитного поля катушки, по обмотке которой протекает
измеряемый ток, с одним или несколькими ферромагнитными сердечниками,
обычно составляющими подвижную часть механизма. В настоящее время
наибольшее применение получили три конструкции измерительных механизмов: а)
с плоской катушкой; б) с круглой катушкой; в) с замкнутым магнитопроводом.
На рис. 3.3 показан измерительный механизм с плоской катушкой. Катушка /
наматывается медным проводом и имеет воздушный зазор, в который может
входить эксцентрично укрепленный на оси сердечник 2. Материал сердечника
должен обладать высокой магнитной проницаемостью, что способствует
увеличению вращающего момента при заданном значении потребления мощности
прибором, и минимальной коэрцитивной силой, что уменьшает погрешность от
гистерезиса. Обычно материалом сердечника в щитовых приборах служит
электротехническая (кремнистая) сталь, а в точных переносных приборах —
пермаллой.
При наличии тока в катушке сердечник стремится расположиться в месте с
наибольшей концентрацией поля, т. е. втягивается в зазор катушки. При этом
закручиваются пружинки 3, в результате чего возникает противодействующий
момент. Для успокоения движения подвижной части в электр-омагнитных
измерительных механизмах применяют обычно воздушные или жидкостные
успокоители. На рис. 3.3 представлен измерительный механизм с воздушным
успокоителем, состоящим из камеры 4 и крыла 5.
Одним из существенных недостатков электромагнитных измерительных
механизмов с плоской или с круглой катушкой является сильное влияние
внешних магнитных полей. Это объясняется тем, что собственное магнитное
поле невелико. Для защиты от внешних полей применяются в основном два
способа — астазирование и экранирование.
В астатическом измерительном механизме на оси подвижной части укреплены
два одинаковых сердечника, каждый из которых размещается в магнитном поле
одной из катушек, включенных между собой последовательно. Направление
обмоток выбрано так,
что магнитные поля Катушек, равные по значению и конфигурации, направлены
навстречу друг другу. При этом подвижная часть будет находиться под
действием суммы двух моментов, каждый из которых создается одним из
сердечников и действующей на него катушкой. Если такой измерительный
механизм попадает в равномерное внешнее поле, то один из моментов, для
которого направления собственного и возмущающего полей будут совпадать,
увеличится, а второй — соответственно уменьшится. Суммарный момент, а
следовательно, и показания прибора при этом не изменяются. Недостатки
астатического измерительного механизма заключаются в усложнении и
удорожании конструкции, а также в том, что ас-тазирование исключает
действие только равномерных полей.
При магнитном экранировании измерительный механизм помещается внутрь
замкнутой оболочки из ферромагнитного материала с большой магнитной
проницаемостью (чаще всего из пермаллоя). Действие экрана состоит в том,
что магнитные линии внешнего поля, стремясь пройти по пути с наименьшим
магнитным сопротивлением, сгущаются внутри стенок экрана, почти не проникая
во внутреннюю область. Для улучшения магнитной защиты иногда применяются
экраны из двух или нескольких оболочек.
На рис. 3.4 показан электромагнитный измерительный механизм с замкнутым
магнитопроводeом мещена на магнитопровод 2 с полюсными наконечниками 3. При
наличии
тока в обмотке катушки подвижный сердечник 4 стремится повернуться по
часовой стрелке вокруг оси 0, втягиваясь в рабочее пространство между
полюсными накладками.
Достоинствами измерительного механизма с замкнутым магнитопроводом
являются: повышенная чувствительность, уменьшение погрешности от влияния
внешних магнитных полей, возможность относительно просто менять характер
шкалы путем изменения положения левого полюсного наконечника относительно
правого. Обычно в измерительных механизмах с замкнутым магнитопроводом
применяют растяжки и жидкостное успокоение.
В заключение отметим, что по своему устройству электромагнитные
измерительные механизмы являются самыми простыми .среди измерительных
механизмов приборов разных групп.
На основании уравнения (3.1) определим вращающий момент электромагнитного
измерительного механизма. Электромагнитная энергия катушки, по обмотке
которой протекает ток,
[pic]
где L — индуктивность катушки, зависящая от положения сердечника; / — ток в
обмотке.
Выражение для вращающего момента будет
[pic]
Если противодействующий момент создается с помощью упругих элементов, то
для режима установившегося отклонения
[pic]
откуда
[pic] (3.10)
Из выражения (3.10) видно следующее:
1. Знак угла отклонения подвижной части не зависит от направления тока в
обмотке. Это значит, что электромагнитные приборы могут применяться для
измерений в цепях постоянного и переменного тока. В цепи переменного тока
они измеряют действующее значение тока (или напряжение).
2. Шкала, электромагнитного прибора неравномерная, т. е. между измеряемой
величиной (током) и.углом отклонения нет прямо пропорциональной
зависимости. Характер шкалы зависит от множителя [pic]т. е. от закона
изменения индуктивности с изменением
угла поворота сердечника и от квадрата тока в катушке. Меняя форму
сердечника и его расположение в катушке, можно получить практически
равномерную шкалу, начиная с 20 — 25% верхнего предела диапазона измерений.
Устройство измерительного механизма электромагнитного ло-гометра с
катушками Л и Ј представлено на рис. 3.5. Сердечники на оси укреплены так,
что при повороте подвижной части в некоторых пределах индуктивность одной
катушки увеличивается, а другой — уменьшается, вследствие чего вращающие
моменты направлены в противоположные стороны. Взаимным влиянием одной
катушки на другую пренебрегаем. Для статического равновесия можем написать
[pic] или
[pic]
Решая это уравнение относительно [pic] получим
[pic] (3.11)
Электромагнитные измерительные механизмы используются в настоящее время в
амперметрах, вольтметрах, в фазометрах и частотомерах. Кроме этих приборов,
применяются резонансные электромагнитные приборы, в которых частота
собственных колебаний подвижной части (сердечника) настраивается в резонанс
с частотой тока в обмотке. К таким устройствам относятся вибрационные
частотомеры.
Главными достоинствами электромагнитных приборов являются: простота
конструкции и, как следствие, дешевизна и надежность в работе; способность
выдерживать большие перегрузки, что объясняется отсутствием токоподводов к
подвижной части; возможность применения для измерений в цепях постоянного и
переменного тока (отдельных приборов до частоты примерно 10 000 Гц).
К недостаткам приборов относятся относительно малые точность и
чувствительность.
Apr??inu da?a.
Izmantojama sh?ma.
P?c Oma l?kuma: [pic] no t? [pic]
Tad Is aizmain?m ar [pic] ,tad
[pic]
P?c tam pie??msim k? [pic],tad [pic]
M?su gad?juma [pic]
Apre?inu tabula.
|N0 |1 |2 |3 |4 |5 |6 |7 |8 |9 |10 |
|Ir(mA|70 |70 |70.1 |70.1 |69.9 |69.9 |70 |70 |70.1 |70.1 |
|) | | | | | | | | | | |
|I(A) |0.280|0.280|0.280|0.280|0.279|0.279|0.280|0.280|0.280|0.280|
| |0 |0 |4 |4 |6 |6 |0 |0 |4 |4 |
|N0 |11 |12 |13 |14 |15 |16 |17 |18 |19 |20 |
|Ir(mA|69.9 |68.8 |69.9 |70 |70.1 |70.2 |70.2 |70.1 |70 |70 |
|) | | | | | | | | | | |
|I(A) |0.279|0.275|0.279|0.280|0.280|0.280|0.280|0.280|0.280|0.280|
| |6 |2 |6 |0 |4 |8 |8 |4 |0 |0 |
Izmantojamas iek?rtas:
Milliampermatrs – 75(mA), sk?le (0-75), iek??ja
pretest?ba r-28(Om), klase (1.0)
?unts – iek??ja pretest?ba Rs-9.33(Om), klase (0.1)
P?c ieg?tam datiem veic?m statistisko apstr?di.
|Xi |0.279|0.279|0.28 |0.280|0.280|
| |2 |6 | |4 |8 |
|mi |1 |4 |7 |6 |2 |
|pi |0.05 |0.2 |0.35 |0.3 |0.1 |
[pic]- eksperimentu skaits
[pic]
P?c tam atrodam [pic], Ais - Str?vas ?st? vert?ba
[pic]
[pic]
[pic]
T?l?k atrodu ticam?bas interv?lu ar iztur?bu [pic] .
[pic] [pic] [pic][pic]
[pic]
[pic]
Tad m?su rezult?ts ir vienads: [pic][pic]
Apr??inu k?udas.
Ablol?ta k?uda ir vien?da: [pic]
[pic]
[pic]
[pic]
Relat?va k??da ir vien?da: [pic]
[pic]
[pic]
[pic]
Beigu rezult?ti: [pic]
Secin?jums.
?aj? darb? es veicu l?dzstr?vas m?r???nu ar ?unta palidz?bu. P?c ieg?tam
datiem es atrodu absol?to un relat?vu k?udu , atrodu t?cam?bas interv?lu.
P?c ieg?tam datiem var s?kt ,ka ar ?unta palidz?bu var m?r?t str?vas ar
lielu precizit?ti.
Literat?ra.
1. A.В. Фремке и Е.М.Душина.-5-е изд., и доп.-Л.:Энергия. Лелингр. 1980.-
392с.,ил.
Piel?kums.
-----------------------
[pic]
RД
Ix
Ix
Rш
Ix
I
Rш
R2
R2
2
1
R1
R3
I
3
4
I2
I1
A
N
S
Ir
R?
I?
I
U
A
Ampermetrs
?unts
| |
