|
Реферат: Ваттметрхо (Физика)
В А З О Р А Т И М А О Р И Ф И Ч У М Х У Р И И Т О Ч И К И Т О Н
У Н И В Е Р С И Т Е Т И Т Е Х Н И К И И Т О Ч И К И С Т О Н
Б А Н О М И А К А Д Е М И К М. О С И М И
КАФЕДРАИ ФИЗИКА
Лабораторияи механика, физикаи
малекулави ва термодинамики
ХИСОБОТИ
Кори лаборатории № 6
______________________________
______________________________
______________________________
|Факултаи энергетики, курси II , гурухи "6547А" |
| |Ном, номи падар |Имзо |Таърих |
|Тахияи |Умаров Нозим Чамшедович | | |
|Санчид | | | |
|Химояро кабул| | | |
|кард | | | |
Дарачабандии ваттметр.
Муайян кардани ташкилдихандаи уфукии шадидияти майдонимагнитии замин
Максади кор: шиносои бо хусусиятхои майдони магнитии Замин ва тавассути
тангенс – шалванометр муаяйн кардани тагкилдихандаи уфуки
шадидияти ин майдон.
Лавозимот: тангенс – галванометр, манбаи чараёни доими, миллиамперметр,
реостат, калиди дукуша, калиди мукаррари, симхои
васлсози.
Назаряи метод ва тафсири дастгох
Одамон хануз аз замонхои кадим дар бораи мавудияти майдони магнитии
замин огох муданд, акрабаки сабуки магнитии дар нуги ресмон овезон хар гох
ба самти муаяйн нигаронида мешавад. Чи тавре ки маъхазхо собит менамоянд,
марудмони Чин зиёда аз ду хазор сол мукаддам ба максадхои дарёнаварди ва
мукаррар сохтани самтхо кутбнамои магнити истифода мебурданд. Аз садаи XII
сар карда аврупоиён низ кутбнамои магнитиро барои дарёнаварди ва саёхатхо
дар биёмонхои беканор кор мефармуданд. Хамин гуна истифодаи амалии
ходисахои магнити эхтиёчоти омухтани хосиятхои майдони магнитии Заминро ба
миён овард.
Вале бояд икрор шуд, ки назаряи пурраи микдори оид ба майдони
магнитии Замин холо ззам пешниход нагардидааст. Мувофики акидахои олимон
майдони магнитии Замин бо чараёнхои аз руи сатхи магзи моеъсимои Замин
гардишхуранда, кисман чинсхои кухии аз раъду барки ба заминзала магнитнок
гардида, инчунин тасмахои радиатсионии кураи Заминро ихотакарда алокаманд
мебошад.
Холо мукаррар карда шудааст, ки кутбхои магнитию чугрофии Замин
хамчоя нестанд, кутби чанубии магнити S дар 71, 20 арзи имоли ва 150,80
тули гарки, кутби, шимоли магнити N-буда, ба кадри баробари 1500 км суи
укёнуси Ором кучидааст.
Ба туфайли он, ки кутбхои гуногунчинси магнити хамдигарро чазб
мекунанд, кутби шимолии акрабаки магнити N суи кутби чанубии магнитии
Замин, яхъне чонибаи кутбии гимолии чугрофиён он нигаронида мегавад.
Бояд кайд кард, ки кутбхо ва мехвари магнитии Замин бо мурури замон
дар тули шабонаруз, мох сол ва садхо мавкеи худро дигар мекунад.
Хатхои куввагии майдони магнитии Замин такрибан аз маркази Замин ба
воситаи нимкураи Чануби баромада Заминро гирд мегарданд ва ба маркази он ба
воситаи нимкураи Шимоли бармегарданд.
Тартиби ичрои кор:
1. Схемаи электрии дар расми 3 тасвирёфта, ки аз тангенс-галванометри
ТГ, миллиамперметри mA, реостати R, калиди К, калиди дукушаи П ва
манбаи чараёни доимии Е иборат аст, тартиб дихед.
2. Тангенс-галванометр ва кутбнаморо гардиш дода, хамвории галтакро
бо хамвории меридиани магнити хамчоя намоед. Дар ин хол яке аз
нукхои акрабаки магнити бо таксимоти 00 рост меояд.
3. Лагжонаки ростро такрибан дар мобайни печахо чойгир карда, манбаи
чараёнро ба шабакаи шахри пайваст намоед.
4. Бо ёрии реостат чунон кувваи чараёнро мукаррар созед, ки акрабаки
магнитии кутбнома ба кунчи Ф1=300 майл хурд. Баъди ба мувозанат
омадани акрабак бузургии кувваи чараёнро ба кайд гиред.
5. Бузургии кувваи чараёнро тагйир надода, таввасути калиди дукушаи П
самти чараёни галтакро баръакс гардонед ва кунчи майли акрабаи Ф2-
ро майян намоед.
6. Пунктхои 4 ва 5-ро барои кунчхои майи 350 , 450 ва 500 ичро карда,
натичахои тачрибаро дар чадвал гирд оваред.
Чадвали 1
|№ тач. |I, A |Ф1 |Ф2 |tj |H3, A/м |(H,A/м |.100% |
| | | | | | | | |
|1 | |300 | | | | | |
|2 | |350 | | | | | |
|3 | |400 | | | | | |
|4 | |450 | | | | | |
|5 | |500 | | | | | |
Реферат на тему: Введение в физику твердого тела. Начало квантовой механики
Г.Г.ФИЛИПЕНКО
КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА. ВВЕДЕНИЕ В НАЧАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ ФИЗИКИ ТВЕРДОГО
ТЕЛА.
Электроны проводимости вносят низкий вклад в теплоемкость металла
(закон Дюлонга-Пти).
Теоретический же расчет по модели Друде показывает,что вклад электронов в
теплоемкость должен быть значительным.
Атомы металлов плотно упакованы, но не в один, а в несколько типов
упаковок - кристаллические решетки. Значит кроме плотной упаковки, при
формировании кристаллической решетки металла, играют роль также и
химические свойства атомов (атомных остовов).
Металлическая связь объясняется объединением нескольких внешних
электронов атомов металла в общей, для этих электронов, зоне
проводимости.
Существование зоны доказано в известном опыте, когда возникал
кратковременный ток при торможении предварительно раскрученной
катушки, а число электронов проводимости определено из опытов Холла.
Как определить “ химические” свойства атомного остова? Для
этого определим число гибридных орбиталей атомного остова, окруженного
и притягиваемого зоной проводимости.
У алмаза плотность упаковки атомов в кристаллической решетке
равна 34 процентам, а координационное число (число ближайших атомов
для центральноизбранного) равно 4. На одну гибридную орбиталь атома
алмаза приходится 34 разделить на 4 равно 8,5 процентов.
По аналогии для атома натрия 68 разделить на 8 равно 8,5 процентов.
Отсюда число гибридных орбиталей для атомов плотнейших упаковок
будет равно 74 разделить на 8,5 равно
9 шт. (орбиталей).
Изложено в работе “К вопросу о металлической связи в
плотнейших упаковках химических элементов”
http://kristall.lan.krasu.ru/Science/publ_grodno.html
http://sciteclibrary.ru/eng/catalog/pages/5216.html (in
English)
Электроны внешних оболочек или подоболочек сначала
заполняют гибридные орбитали, а оставшиеся электроны размещаются в
зоне проводимости. Предположительно, в
реальном пространстве, зона проводимости должна находится в районе
поверхности ячейки Вигнера-Зейтца. Грубо, она напоминает собой
пчелиные соты.
Поэтому электроны проводимости вносят низкий вклад в
теплоемкость металла, т.к. они по сути находятся в пространстве
двумерном со сложной поверхностью. Здесь ошибка Друде. А периодичность
для электрона проводимости в кристалле связана не столько с
постоянной решетки , сколько со стереометрией гибридных (валентных)
орбиталей атомных остовов. Смотри осциляции в опытах де-Гааза-ван-
Альфена по исследованию поверхности Ферми.
С учетом вышеизложенного ясно, что механизмы заполнения
и расчетов электронных уровней для атомных остовов и для зоны
проводимости должны быть различными.
Положительным в статье видится то, что расчеты
свойств материалов можно вести сразу для химического элемента, а не
для пустого куба Борна-Кармана. Все это наверное диковато для
квантового механика , так будем терпимы к инакомыслящим.
ГРОДНО январь 2004.
| |
